這是一個(gè)簡(jiǎn)單但常見(jiàn)的超原子結(jié)構(gòu)的案例：襯底上包含一個(gè)納米圓盤(pán)的雙重周期方形晶格。示例和參數(shù)均取自Berzins等的文章[1]，單元格在X和Y方向上均是周期性的。它包含一個(gè)位于基板上的圓盤(pán)(或圓柱體)，被背景材料包圍。本案例中的材料根據(jù)參考文獻(xiàn)選擇為硅(圓盤(pán))、玻璃(襯底)和空氣(背景)。 Y}f%/vus f4w| 線偏振平面波s偏光和p偏光從上方入射到光柵，用JCMsuite計(jì)算近場(chǎng)分布。 l_f"}l
!4z"a@$ 下圖所示為垂直入射平面波的波長(zhǎng)為550nm時(shí)所顯示的近場(chǎng)和強(qiáng)度分布： kc "U )> N+}yw4lb 散射體外的場(chǎng)矢量和強(qiáng)度分布
QL\'pW5 兩個(gè)平面上的p偏光的場(chǎng)矢量以幾何形式疊加 "sHD8TUX
后處理傅里葉變換(Fourier Transform)計(jì)算透射衍射階的振幅。后處理散射矩陣(Scattering Matrix）從傅里葉變換(Fourier Transform)中得到的平面波分解從而計(jì)算散射量。 9U;) [R Mb
cIgFSwQ 4 光譜特性 9Xm"kVqd/
s@3!G+ -} 在參考文獻(xiàn) [1]中，對(duì)透射光譜進(jìn)行了調(diào)整以提供顏色過(guò)濾。腳本data_analysis/run_scan_illumination.py的目的是重現(xiàn)文章中圖1的光譜圖。 ((?^B
Jn:GqO 相位分布 Vx#xq#wK
?NHh=H\7u 要改變透射波前的形狀，需要控制其相應(yīng)的相位。對(duì)于一個(gè)給定的結(jié)構(gòu)，我們從瓊斯矩陣中得到這個(gè)相位，這個(gè)矩陣是由后處理散射矩陣(ScatteringMatrix.)計(jì)算出來(lái)的。這為任意兩個(gè)線性獨(dú)立入射場(chǎng)的透射階的p和s偏振分量產(chǎn)生了一個(gè)復(fù)透射系數(shù)。它的相位是透射波相對(duì)于入射波的相移。雖然絕對(duì)相位很少引起人們的興趣，但它對(duì)原子參數(shù)和入射光的變化關(guān)系通常是令人感興趣的。 92} , A`= 下圖描繪了透射系數(shù)的幅值和相位(由于對(duì)稱(chēng)性，這與偏振性無(wú)關(guān)): _N <qrH^; ~KX!i
8+X 這個(gè)圖也是由腳本data_analysis/run_scan_illumination.py生成的。 cCj}{=U
&2) mpY8xQ 納米片半徑和高度的變化會(huì)影響相位和透射率。這個(gè)光譜特性使用腳本data_analysis/run_scan_geometry.py來(lái)研究。在這里，納米片的直徑和高度發(fā)生了變化，并記錄了相位和透射的變化。 +w}5-8mH&> }QC: !e,yG
