概述 }jdMo83  
vd
{ban9  
與相同頻率的平面波相比，聚焦高斯光束傳輸時(shí)會(huì)產(chǎn)生額外的相移。這種相移是由德國(guó)科學(xué)家Gouy發(fā)現(xiàn)的，故稱(chēng)為古伊相移。其定義為： T:/mk`>  
TF_wT28AU2  
yjE$o?A  
s$g3_
_|Y  
其中zR為高斯光束的瑞利長(zhǎng)度，z=0對(duì)應(yīng)高斯光束的束腰位置。高斯光束傳輸經(jīng)過(guò)束腰位置前后時(shí)對(duì)應(yīng)的古伊相移為。高斯光束聚焦傳輸過(guò)程中會(huì)產(chǎn)生古伊相移的根本原因在于：高斯光束可以視為一系列不同空間頻率分量的平面波的集合。那些傳輸方向與光軸方向存在一定角度的平面波分量在傳輸過(guò)程中經(jīng)歷了一些相移。這些分量的綜合作用使得高斯光束相對(duì)于沿光軸方向傳輸?shù)钠矫娌óa(chǎn)生了古伊相移。 e92,@  
&s^t~>Gpr  
系統(tǒng)描述 #M ;j*IBl*  
>p*7)  
本例介紹了球面高斯光束的相位移動(dòng)。高斯光束在束腰處的表達(dá)式為： +khVi}  
^tFlA)  
M
!tR>NMH  
tn38T%  
一個(gè)球面高斯光波添加了一個(gè)二次相位因子之后表達(dá)式為： RoFoEp  
:@@aIFRv  
mswAao<y&x  
KOhK#t>H@0  
k為波數(shù)，R為相位面的半徑。在束腰處R=∞，相位因子消失。 P(xgIMc H  
do[w&`jw8  
YQ|o0>  
_s18^7  
為了精確量化菲涅耳衍射，高斯光束的傳輸需要按照下面的公式進(jìn)行： h~pQ  
FFtB#  
6w`.'5  
=Jax