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腳本計(jì)算了發(fā)光器件與作為發(fā)光層實(shí)際輸出的比例。發(fā)光層由厚度為零的層表示，并嵌入在design中代表器件結(jié)構(gòu)。運(yùn)行開(kāi)始時(shí)，腳本會(huì)先確定發(fā)光層。 pf+VYZ#) cMoJHC,! 模型 CS5[E-%}T=
;>;it5 l= 該物理模型本質(zhì)上是Jung和Hwangbo [1]提出的，但分析思路有所不同。光由偶極子源產(chǎn)生，并假設(shè)由兩個(gè)相等、傳輸方向相反的平面波組成，但在光源位置處相位嚴(yán)格相同。 ^dsj1#3z FC| |6vJth 定義右手坐標(biāo)系x、y、z，且z為薄膜表面法向。假設(shè)光從放射層中極薄的子層射出，這避免了薄膜橫向上的所有相位偏移問(wèn)題。該子層可能包含數(shù)個(gè)發(fā)光點(diǎn)，以平面諧波的形式輸出光，有數(shù)種角度分布和某些特定的偏振分布。這樣就解決了基本問(wèn)題，然后考慮其中一個(gè)諧波分量。沿著z軸傳播的出射波分量的電場(chǎng)為ΔE，假設(shè)ΔE為x軸正向。出射可以是正向或負(fù)向的。ΔH，對(duì)應(yīng)的磁場(chǎng)就確定了，所以ΔE、ΔH 和出射的傳播方向組成了右手系。同時(shí) Pl-9FLJ {"2CI^!/U.
 (1) TJ_6:;4,|_
{`T^ &b k E和H的單位將會(huì)歸一化使其等同于列矩陣元素B和C。 g}uSIv^ ?Zk;NL9 在任一出射介質(zhì)中都沒(méi)有入射光，所以計(jì)算將從兩個(gè)介質(zhì)的輸出開(kāi)始然后返回到有源層和其中的發(fā)光子層。在子層中，從任一方向計(jì)算的場(chǎng)必須與彼此及發(fā)射場(chǎng)連續(xù)，這將確定了兩個(gè)路徑的輸出量。計(jì)算分為正向發(fā)射和負(fù)向發(fā)射，然后將其合并。 $<Y%4LI jzZ]+'t 發(fā)光子層的導(dǎo)納記為ye，該層的相位厚度為零。多層結(jié)構(gòu)被發(fā)光層分為a和b部分，b部分在z軸正方向上。在發(fā)光子層中電場(chǎng)用Ba和Bb表示，磁場(chǎng)用Ca和Cb表示，其中B、C和合適的傳播方向形成了常用的右手性質(zhì)。因此Ca為y軸負(fù)方向。在a和b區(qū)域分別用乘數(shù)α和β，并篩選這些乘數(shù)以確保連續(xù)性條件。在通常的歸一化情況下，輸出介質(zhì)中的電場(chǎng)是一致的。在這種情況下，它變?yōu)棣梁挺�。定義兩種逸出介質(zhì)的導(dǎo)納為ya和yb。 JAI.NKB3 m{~L Fhhd1 對(duì)于正向發(fā)射，ΔE沿著x軸，ΔH沿著y軸。連續(xù)性條件為 Z LPj1L
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 (2) .+<Ka0 {^^LeUd#V 后綴p代表正向。負(fù)向發(fā)射的ΔE沿著x軸，ΔH沿著y軸負(fù)軸。連續(xù)性條件為 8.7q
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 (3) 6l &!4r@}
i1A<0W| 后綴n代表負(fù)向。該模型是線性的，因此可以通過(guò)聯(lián)立B和C的方程(2)和(3)把場(chǎng)結(jié)合起來(lái)，得 b!`Ze~V
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 (4) mZmE E2h -5|el3%) 可以寫(xiě)成 T:9M|mD
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 (5) [!8b jc]c 0vBQzM Q 然后解(5)得α和β。 X8?@Y@
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