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貴金屬材料的較大負值介電常數(shù)可用于亞波長波導結(jié)構(gòu)的設計。尤其是負介電常數(shù)使導模在金屬和正值電介質(zhì)材料之間存在一個單獨的截面。這些表面等離子體激元(SPPs)在金屬電介質(zhì)界面具有電場強度極值，由于其對任意接近該表面的改變極其敏感通�？捎糜趥鞲袘�用。利用合適的模式解算器可以得到具有2D結(jié)構(gòu)的導模。  re@;6o  
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1. 應用 )2: ,E  
 亞波長光學 HA]5:ck  
 傳感 pv@w 8*  
 信號傳輸 Z@6xu;O  
 光學偏振器 `=19iAp.  
 彎曲波導 /f]'_t0\.  
2. 優(yōu)勢 ZfnJ&H'  
 VFEM模式求解器可輕松處理高橫縱比的波導 ;(Kj-,>  
 搜索具有復值模式指數(shù)的模態(tài) l?:S)[:  
 高階插值混合向量/節(jié)點元素,可以準確地捕捉到金屬與電介質(zhì)交界面附近的高電場強度 lnv&fu`1P  
 三角網(wǎng)格尺寸能夠適應高精度材料屬性 ]@ N::!m  
 利用波導的對稱性，可以降低仿真域并把具有特定對稱性的模態(tài)作為目標 eoxEnCU  
 VFEM快速而且精確 qX:YI3:,@  
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3. 仿真描述 yyc4'j+  
    矢量有限元法（VFEM）模式求解器接收復介電常數(shù)材料，并使用特別適合對高對比度介電界面進行建模的矢量基函數(shù)來表示。其中一個很好的例子就是使用VFEM模式求解器來計算表面等離子傳導結(jié)構(gòu)。 K?eY<L  
    該結(jié)構(gòu)在研究中背面顯示為黑色輪廓線，中心范圍的銀由介電常數(shù)為4的材料圍繞。材料銀在633nm波長的介電常數(shù)是-19-j0.53[1]。該傳導結(jié)構(gòu)不僅僅有高介電常數(shù)對比度組成，同時具有較高的橫縱比，即寬度遠大于厚度。 |^C35 6M>  
    利用對稱邊界和如[1]中分類的模式組合，相應波導厚度模式的色散曲線如圖1所示。所有模式具有一個主Ey分量，該分量有TM模組成并具有無限寬度結(jié)構(gòu)。 A&L2&ofV&q  
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