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=&vRT;6 簡介 {d,^tG}
m9aP]I3g]\ 腳本計算了發(fā)光器件與作為發(fā)光層實際輸出的比例。發(fā)光層由厚度為零的層表示，并嵌入在design中代表器件結(jié)構(gòu)。運(yùn)行開始時，腳本會先確定發(fā)光層。 rrZ'Dz gac/%_-HH7 模型 kgRgHkAH~
xllmF)]*Y 該物理模型本質(zhì)上是Jung和Hwangbo [1]提出的，但分析思路有所不同。光由偶極子源產(chǎn)生，并假設(shè)由兩個相等、傳輸方向相反的平面波組成，但在光源位置處相位嚴(yán)格相同。 IPnx5#eB
.~4DlT 定義右手坐標(biāo)系x、y、z，且z為薄膜表面法向。假設(shè)光從放射層中極薄的子層射出，這避免了薄膜橫向上的所有相位偏移問題。該子層可能包含數(shù)個發(fā)光點，以平面諧波的形式輸出光，有數(shù)種角度分布和某些特定的偏振分布。這樣就解決了基本問題，然后考慮其中一個諧波分量。沿著z軸傳播的出射波分量的電場為ΔE，假設(shè)ΔE為x軸正向。出射可以是正向或負(fù)向的。ΔH，對應(yīng)的磁場就確定了，所以ΔE、ΔH 和出射的傳播方向組成了右手系。同時 'Ex QG$ t R"QWap}
 (1) 0a)LZp|
]@sLX ek E和H的單位將會歸一化使其等同于列矩陣元素B和C。 ~ G ~:R
~ &_BT`a 在任一出射介質(zhì)中都沒有入射光，所以計算將從兩個介質(zhì)的輸出開始然后返回到有源層和其中的發(fā)光子層。在子層中，從任一方向計算的場必須與彼此及發(fā)射場連續(xù)，這將確定了兩個路徑的輸出量。計算分為正向發(fā)射和負(fù)向發(fā)射，然后將其合并。 Y -*]6:{E vslN([@JR 發(fā)光子層的導(dǎo)納記為ye，該層的相位厚度為零。多層結(jié)構(gòu)被發(fā)光層分為a和b部分，b部分在z軸正方向上。在發(fā)光子層中電場用Ba和Bb表示，磁場用Ca和Cb表示，其中B、C和合適的傳播方向形成了常用的右手性質(zhì)。因此Ca為y軸負(fù)方向。在a和b區(qū)域分別用乘數(shù)α和β，并篩選這些乘數(shù)以確保連續(xù)性條件。在通常的歸一化情況下，輸出介質(zhì)中的電場是一致的。在這種情況下，它變?yōu)棣梁挺�。定義兩種逸出介質(zhì)的導(dǎo)納為ya和yb。 d^XRkB:h |JC n=v@ 對于正向發(fā)射，ΔE沿著x軸，ΔH沿著y軸。連續(xù)性條件為 q.p.y 0
y~+U(-&.
 (2) l' a<k " w Y r M2X@ 后綴p代表正向。負(fù)向發(fā)射的ΔE沿著x軸，ΔH沿著y軸負(fù)軸。連續(xù)性條件為 %XZdz =B
*lp{,
 (3) ~g;lVj,N' k #/%#rQM 后綴n代表負(fù)向。該模型是線性的，因此可以通過聯(lián)立B和C的方程(2)和(3)把場結(jié)合起來，得 h)y Ag e
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 (4) c(!{_+q" B,ZLX/ c9
可以寫成 K]Q1VfeL=
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 (5) <ApzcyC
JA^Y:@<{/ 然后解(5)得α和β。 V?Ye^ -29
q,_ 1?A)
 (6) U~{sJwB tj e 輸入功率是正向和負(fù)向分量的和，為： >*[Bq; Kj*:G!r0.:
 (7) 8 @4)p.{5I
P 4jg]g (ye一般為實數(shù)) 則負(fù)向和正向輸出為： MIWI0bnf Klk[ h
 (8)
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